Okay, wenn man etwas Zeit findet… Wir müssen unterscheiden zwischen der ungebrochenen und der gebrochenen Phase. In der ungebrochenen Phase liegen die drei und das vor, die die mit der bzw. verbundenen Eichbosonen sind. Darüber hinaus gibt es noch drei masselose Goldstone-Bosonen. Der Higgs-Mechanismus bricht die beiden Symmetrien und in der gebrochenen Phase liegen die drei und das vor. Nach der Brechung liegt noch eine -Symmetrie vor. Da noch eine Symmetrie mit Dimension Eins übrig bleibt, gibt es am Ende des Tages noch ein masseloses Boson (das Photon). Die Frage ist aber nun, wie wir aus den vier masselosen Vektorbosonen und drei masselosen Goldstone-Bosonen drei massive und ein masseloses Vektorboson bekommen. Wenn wir die Lagrangedichte nach der Symmetriebrechung aufschreiben, dann sehen wir, dass die Masseneigenzustände sind, aber die nicht. Wenn wir die Matrix diagonalisieren, sehen wir, dass die zu den mischen, wobei der eine Eigenwert null ist und der andere nicht. Der Mischungswinkel zwischen diesen beiden Zuständen ist der Weinberg-Winkel. Die beiden haben damit überhaupt nichts zu tun, außer dass wir in demselben Schritt herausfinden, dass die Masse des und die Massen der das Verhältnis haben. Ebenfalls aufgrund des Higgs-Mechanismus sind der schwache Isospin und die schwache Hyperladung aber "schlechte" Quantenzahlen, da sie nicht erhalten sind. Erhalten ist die elektrische Ladung, die mit dem letzten masselosen Vektorboson verknüpft ist, sodass es auch sinnig ist, die Bosonen in (elektrischen) Ladungseigenzuständen zu notieren. Wenn wir uns den Ladungsoperator vorknöpfen, dann sehen wir, dass aufgrund das und das bereits Ladungseigenzustände zu demselben Eigenwert sind und entsprechend auch Ladungseigenzustände zum Eigenwert Null sind. Aus den anderen beiden müssen wir noch welche basteln und das bekommen wir durch die Kombinationen hin, denn . -- Blaues-Monsterle 21:18, 6. Mär. 2023 (CET)